Innehåll
Trycket i fysiken är kraft dividerat med enhetsområdet. Kraft, i sin tur, är masstider acceleration. Detta förklarar varför en vinteräventyrare är säkrare på is med tveksam tjocklek om han ligger ner på ytan snarare än att stå upprätt; kraften han utövar på isen (hans massa gånger den nedåt accelererande på grund av tyngdkraften) är densamma i båda fallen, men om han ligger platt snarare än att stå på två fötter, fördelas denna kraft över ett större område, och sänker därigenom tryck placerat på isen.
Ovanstående exempel handlar om statisk tryck - det vill säga ingenting i detta "problem" rör sig (och förhoppningsvis förblir det så!). Dynamiskt tryck är annorlunda och involverar rörelse av föremål genom vätskor - det vill säga vätskor eller gaser - eller själva vätskeströmningen.
Den allmänna tryckekvationen
Som noterats är trycket kraft dividerat med area, och kraft är masstider acceleration. Mässa (m) kan emellertid också skrivas som produkten av densitet (ρ) och volym (V), eftersom densiteten bara är massa dividerad med volym. Det är, sedan ρ = m/V, m = pV. För vanliga geometriska figurer ger volym dividerat med area helt enkelt höjd.
Detta betyder att för, till exempel, en vätskespelare som står i en cylinder, trycket (P) kan uttryckas i följande standardenheter:
P = {mg ovan {1pt} A} = {ρVg ovan {1pt} A} = ρg {V ovan {1pt} A} = ρghHär, h är djupet under vätskans yta. Detta avslöjar att tryck på något vätskedjup inte beror på hur mycket vätska det finns; du kan vara i en liten tank eller havet och trycket beror bara på djupet.
Dynamiskt tryck
Vätskor sitter uppenbarligen inte bara i tankar; de rör sig, pumpas ofta genom rör för att komma från plats till plats. Rörande vätskor utövar tryck på föremål inom dem precis som stående vätskor gör, men variablerna ändras.
Du kanske har hört att den totala energin hos ett objekt är summan av dess kinetiska energi (rörelsens energi) och dess potentiella energi (energin som det "lagrar" vid vårbelastning eller ligger långt över marken), och att detta totalt förblir konstant i slutna system. På liknande sätt är det totala trycket för en vätska dess statiska tryck, givet av uttrycket pgh härledd ovan, läggs till dess dynamiska tryck, ges av uttrycket (1/2) pV2.
Bernoulli-ekvationen
Ovanstående avsnitt är en härledning av en kritisk ekvation i fysik, med implikationer för allt som rör sig genom en vätska eller upplever flödet självt, inklusive flygplan, vatten i ett VVS-system eller basbollar. Formellt är det
P_ {total} = ρgh + {1 ovan {1pt} 2} ρv ^ 2Detta betyder att om en vätska kommer in i ett system genom rör med en given bredd och i en given höjd och lämnar systemet genom ett rör med en annan bredd och i en annan höjd, kan systemets totala tryck fortfarande förbli konstant.
Denna ekvation bygger på ett antal antaganden: Att vätskans densitet är ρ förändras inte, att vätskeflödet är stabilt och att friktion inte är en faktor. Även med dessa begränsningar är ekvationen extra användbar. Till exempel, från Bernoulli-ekvationen, kan du bestämma att när vatten lämnar en kanal som har en mindre diameter än dess inträdespunkt, kommer vattnet att röra sig snabbare (vilket antagligen är intuitivt; floder visar högre hastighet när de passerar genom smala kanaler ) och dess tryck med högre hastighet kommer att vara lägre (vilket förmodligen inte är intuitivt). Dessa resultat följer av variationen på ekvationen
P_1 - P_2 = {1 ovan {1pt} 2} ρ ({v_2} ^ 2 - {v_1} ^ 2)Så om termerna är positiva och utgångshastigheten är större än ingångshastigheten (dvs. v2 > v1), måste utgångstrycket vara lägre än ingångstrycket (det vill säga P2 < P1).