Innehåll
- Tyngdkraftens unika bidrag
- Lösa problem med fritt fall
- Kinematiska ekvationer för fritt fallande objekt
- Projektilrörelse och koordinatsystem
- Slår den ur parken ... Far Out
- Luftmotstånd: Allt annat än "försumbar"
Fritt fall hänvisar till fysiska situationer där den enda kraften som verkar på ett föremål är gravitationen.
De enklaste exemplen uppstår när föremål faller från en given höjd över jordytan rakt nedåt - ett endimensionellt problem. Om objektet kastas uppåt eller med kraft kastas rakt nedåt är exemplet fortfarande en-dimensionellt, men med en vridning.
Projektilrörelse är en klassisk kategori av problem med fritt fall. I verkligheten utvecklas naturligtvis dessa händelser i den tredimensionella världen, men för inledande fysikändamål behandlas de på papper (eller på din skärm) som tvådimensionell: x för höger och vänster (med höger är positiv), och y för upp och ner (med upp som positiv).
Exempel på fritt fall har därför ofta negativa värden för y-förskjutning.
Det är kanske motsatt att vissa problem med fritt fall kvalificerar sig som sådana.
Tänk på att det enda kriteriet är att den enda kraften som verkar på föremålet är tyngdkraften (vanligtvis jordens tyngdkraft). Även om ett objekt släpps in i himlen med kolossal initial kraft, för närvarande släpps objektet och därefter är den enda kraften som verkar på den tyngdkraften och det är nu en projektil.
Tyngdkraftens unika bidrag
En unik och intressant egenskap för accelerationen på grund av tyngdkraften är att den är densamma för alla massor.
Detta var långt ifrån självklart tills Galileo Galileis dagar (1564-1642). Därför att tyngdekraften i verkligheten inte är den enda kraften som verkar som ett objekt faller, och effekterna av luftmotstånd tenderar att få ljusare föremål att accelerera långsammare - något som vi alla märker när man jämför järnhastigheten hos en sten och en fjäder.
Galileo genomförde geniala experiment vid det "lutande" tornet i Pisa, vilket bevisade genom att släppa massor med olika vikter från tornets höga topp att gravitationsaccelerationen är oberoende av massan.
Lösa problem med fritt fall
Vanligtvis letar du efter att bestämma den initiala hastigheten (v0Y), sluthastighet (vy) eller hur långt något har fallit (y - y0). Även om jordens gravitationsacceleration är en konstant 9,8 m / s2, någon annanstans (som på månen) har konstant acceleration som ett objekt upplever i fritt fall ett annat värde.
För fritt fall i en dimension (till exempel ett äpple som faller rakt ner från ett träd), använd kinematiska ekvationer i Kinematiska ekvationer för fritt fallande objekt sektion. För ett projektilrörelsesproblem i två dimensioner, använd kinematiska ekvationer i avsnittet Projektilrörelse och koordinatsystem.
Kinematiska ekvationer för fritt fallande objekt
Allt ovanstående kan för nuvarande ändamål reduceras till följande tre ekvationer. Dessa är skräddarsydda för fritt fall, så att "y" -underlagen kan utelämnas. Antag att acceleration, per fysikkonvention, är lika med −g (med den positiva riktningen därför uppåt).
Exempel 1: Ett konstigt fågelliknande djur svävar i luften 10 m direkt över huvudet och vågar dig slå det med det ruttna tomaten som du håller. Med vilken lägsta initialhastighet v0 skulle du behöva kasta tomaten rakt upp för att säkerställa att den når sitt squawking mål?
Vad som händer fysiskt är att bollen kommer till ett stopp på grund av tyngdkraften precis när den når den önskade höjden, så här, vy = v = 0.
Lista först dina kända mängder: v = 0, g = –9,8 m / s2, y - y0 = 10 m
Således kan du använda den tredje av ekvationerna ovan för att lösa:
0 = v02 - 2 (9,8 m / s2(10 m);
v0*2* = 196 m2/ s2;
v0 = 14 m / s
Det här är cirka 31 mil i timmen.
Projektilrörelse och koordinatsystem
Projektilrörelse involverar rörelse av ett objekt i (vanligtvis) två dimensioner under tyngdkraften. Objektets beteende i x-riktningen och i y-riktningen kan beskrivas separat vid sammansättning av den större bilden av partiklarnas rörelse. Detta betyder att "g" visas i de flesta ekvationer som krävs för att lösa alla projektilrörelsesproblem, inte bara de som involverar fritt fall.
De kinematiska ekvationer som behövs för att lösa grundläggande projektilrörelseproblem, som utelämnar luftmotstånd:
x = x0 + v0xt (för horisontell rörelse)
vy = v0Y - gt
y - y0 = v0Yt - (1/2) gt2
vy2 = v0Y2 - 2g (åååå0)
Exempel 2: En våghals beslutar sig för att försöka köra sin "raketbil" över klyftan mellan intilliggande byggnadstak. Dessa är separerade med 100 horisontella meter, och taket i "start" -byggnaden är 30 m högre än det andra (detta nästan 100 fot, eller kanske 8 till 10 "golv, dvs nivåer).
Försummar luftmotståndet, hur snabbt kommer han att behöva gå när han lämnar det första taket för att försäkra att han bara når det andra taket? Antag att hans vertikala hastighet är noll i det ögonblick som bilen startar.
Lista igen dina kända mängder: (x - x0) = 100 m, (y - y0) = –30 m, v0Y = 0, g = –9,8 m / s2.
Här utnyttjar du det faktum att horisontell rörelse och vertikal rörelse kan bedömas oberoende. Hur lång tid tar bilen att fritt falla (för y-rörelse) 30 m? Svaret ges av y - y0 = v0Yt - (1/2) gt2.
Fyll i kända mängder och lösa för t:
−30 = (0) t - (1/2) (9.8) t2
30 = 4,9 t2
t = 2,47 s
Anslut nu detta värde till x = x0 + v0xt:
100 = (v0x)(2.74)
v0x = 40,4 m / s (cirka 90 miles per timme).
Detta är kanske möjligt, beroende på takets storlek, men allt som allt inte en bra idé utanför action-hjälte filmer.
Slår den ur parken ... Far Out
Luftmotstånd spelar en viktig, under uppskattad roll i vardagliga händelser även när fritt fall bara är en del av den fysiska historien. År 2018 slog en professionell basebollspelare vid namn Giancarlo Stanton en tonhöjd boll tillräckligt hård för att spränga den bort från hemmaplattan med en rekord 121.7 miles per timme.
Ekvationen för det maximala horisontella avståndet som en lanserad projektil kan uppnå, eller intervallekvation (se resurser), är:
D = v02 sin (2θ) / g
Baserat på detta, om Stanton hade träffat bollen i den teoretiska idealvinkeln på 45 grader (där sin 2θ har sitt högsta värde på 1), skulle bollen ha rest 978 fot! I verkligheten når hemkörningar nästan aldrig ens 500 fot. Del om detta beror på att en startvinkel på 45 grader för en smet inte är idealisk, eftersom tonhöjden kommer in nästan horisontellt. Men mycket av skillnaden beror på de hastighetsdämpande effekterna av luftmotstånd.
Luftmotstånd: Allt annat än "försumbar"
Fysikproblem med fritt fall riktade till mindre avancerade studenter antar frånvaron av luftmotstånd eftersom denna faktor skulle införa en annan kraft som kan bromsa eller bromsa föremål och behöva redovisas matematiskt. Detta är en uppgift som är bäst reserverad för avancerade kurser, men den diskuterar ändå här.
I den verkliga världen ger jordens atmosfär viss motstånd mot ett föremål i fritt fall. Partiklar i luften kolliderar med det fallande föremålet, vilket resulterar i att en del av dess kinetiska energi omvandlas till termisk energi. Eftersom energi i allmänhet sparas resulterar detta i "mindre rörelse" eller en långsammare ökning av nedåtgående hastighet.